- 赤外発散の初期論文(2)
特に ,q-表示(座標表示)を考えてpについてはschrodinger表現p=-i(d/dq)を採用し,固有ベクトル:|n>の波動関数h n (q),つまり固有関数をh n (q)≡<q|n>で与えると方程式 h |n>=e n |n>,は定常状態のschrodinger波動方程式:(1/2)(-d 2 /dq 2 +q 2 )h n (q)=e n h n (q)を意味します
- 温室効果(2)(電磁波の散乱-1)
特にφ ( x ,t)が定在波の場合,つまり時間変動部分が角振動数ω一定の波に変数分離されるφ( x ,t)=exp(-iωt)ψ( x )なる形の波の場合には,(△-∂ 2 /∂t 2 )φ( x ,t)=0は(△+ω 2 /c 2 )ψ( x )=0となります
- 散乱の伝播関数の理論(1)
演算子k ’をk’≡(i/2)∫ -∞ ∞ {v + (t)(dv/dt)-(dv + /dt)v(t)}dt+(i/h c )∫ -∞ ∞ v + (t) h 1 (t)v(t)dt+(i/2)[{v(∞)-v(-∞)}-{v + (∞)-v + (-∞)}]で定義します
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