- 場の量子論における摂動論(2)
そこで ,ｕ(ｔ,ｔ 0 )の級数展開をｕ(ｔ,ｔ 0 )＝σ n=0 ∞ {(－i) n /ｎ!}∫ t0 t ｄｔ 1 ∫ t0 t ｄｔ 2 ..∫ t0 t ｄｔ n ｔ[ｈ int (ｔ 1 )..ｈ int (ｔ n )]のように変数ｔ 1 ,..,ｔ n について対称な形に表現できます
- 定量的地震学５
そこで述べたように ,これらは変位ベクトル ｕ ( ｘ ,ｔ)がｓ上の変位に依存するのか →(2),それとも応力に依存するのか →(3),または両方に依存するのか →(1)という疑問への矛盾を示しているように見えます
- プルーム上昇のモデル式(1)
そこで ,結局ｄｆ z /ｄｚ＝－ｓｖを得ます
- 電磁波の放射(5)(点電荷による電磁波２)
そこでｖ→ｃならγ＝(1－ｖ 2 /ｃ 2 ) -1/2 →∞(γ -1 →0)より, ｅ ( ｒ ,ｔ)→ 0 です
- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
そこで[ ａ i (ｘ 0 , ｘ ),∂ 0 ｂ (ｘ 0 , ｙ )]＝－i∂ y i δ 3 ( ｘ － ｙ )を得ます
- 散乱の伝播関数の理論(1)
そして ,このときのｓ’の停留値はｓ’＝ｕ ＋ (∞)ですが,右辺のｕ ＋ (∞)は散乱演算子ｓそのものなのでｓ’＝ｓなることが結論されます
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
そこで ,４次元交換関係[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]にｂ(ｘ)＝∫ｄ 3 ｚ{∂ z 0 ｄ(ｘ－ｚ)ｂ(ｚ)－ｄ(ｘ－ｚ)∂ z 0 ｂ(ｚ)}を代入した[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]＝∫ｄ 3 ｚ{∂ z 0 ｄ(ｘ－ｚ)[ｂ(ｚ),ｂ(ｙ)]－ｄ(ｘ－ｚ)[∂ z 0 ｂ(ｚ),ｂ(ｙ)]}なる表示で,右辺のｚ 0 は何でもいいのでｚ 0 ＝ｙ 0 とおきます
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