- 電磁波の放射(3)(多重極展開:続き)」
これを見ると ,波。帯に寄与するｏ(1/ｒ)＝ｏ(ｒ -1 )のオーダーの量はやはり２階時間微分項だけで φ 2 ( ｒ ,ｔ)～ {1/(12π ε 0 ｃ 2 ｒ )} (ｄ 2 /ｄｔ 2 )}＜ρ e (2) (ｔ－ｒ/ｃ)＞です
- 場の量子論における摂動論(2)
これを,相互作用 hamiltonian:ｈ int (ｔ)の代わりに,hamiltonian密度: ｈ int (ｘ)で書けばｓ≡σ n=0 ∞ {(－i) n /ｎ!}{lim ε→＋0 ∫ｄ 4 ｘ 1 ∫ｄ 4 ｘ 2 ..∫ｄ 4 ｘ n ｔ[ ｈ int (ｘ 1 ).. ｈ int (ｘ n )]exp(－ες j=1 n |ｘ j 0 |)}と共変性が明確な形に表現されます
- 散乱の伝播関数の理論(17)(応用3-2)
これをｄσ /ｄω＝ε 0 2 α 2 (ｋ'/ｋ) 2 |ｕ~(ｐ f ,ｓ f )[ ε '{1/( ｐ i ＋ ｋ －ｍ)} ε ＋ ε {1/( ｐ i － ｋ '－ｍ)} ε ']ｕ(ｐ i ,ｓ i )| 2 に代入して終電子スピンｓ f について総和し初期電子スピンｓ i について平均すると
- 電磁波の放射(5)(点電荷による電磁波２)
これらを用いた計算の詳細を全て省略して結果だけ書くと,電場は ｅ ( ｒ ,ｔ)＝{1 /(4πε 0 )}{ｅ (1－ｖ 2 /ｃ 2 ) ｒ ( ｔ) / ｒ *3 }です
- 散乱の伝播関数の理論(1)
これらを辺々加えて２で割ると ,変分原理からも得られる条件(1/2){ｖ(∞)＋ｖ(－∞)}＝1からｖ(ｔ)＝1－{i/(2ｈ c )}∫ -∞ ∞ ε(ｔ－ｔ’) ｈ 1 (ｔ’)ｖ
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
これらａ ^( ｋ ),ａ^ ＋ ( ｋ )の交換関係から,同時刻とは限らない一般の場の交換関係のフーリエ積分表示として,[φ(ｘ),φ(ｙ)]＝(2π) -3 ∫ｄ 3 ｋ(2ω k ) -1 [exp{－iｋ(ｘ－ｙ)}＋exp{iｋ(ｘ－ｙ)}]を得ます
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