- 電磁波の放射(3)(多重極展開:続き)」
まず ,φ 2 ( ｒ ,ｔ)＝ {1/(12π ε 0 )}[ ｒ (ｄ/ｄｒ)(1/ｒ)(ｄ/ｄｒ){＜ρ e (2) (ｔ－ｒ/ｃ)＞/ｒ}]＝ {1/(12π ε 0 )}(－ ｒ -1 ＋ｄ /ｄｒ){－ｒ -2 ＋ｒ -1 ｄ/ｄｒ＜ρ e (2) (ｔ－ｒ/ｃ)＞＝ {1/(12π ε 0 )}{3ｒ -3 －2 ｒ -2 (ｄ/ｄｒ)＋ｒ -1 (ｄ 2 /ｄｒ 2 )}＜ρ e (2) (ｔ－ｒ/ｃ)＞＝ {1/(12π ε 0 )}{3ｒ -3 ＋2ｃ -1 ｒ -2 (ｄ/ｄｔ)＋ ｃ -2 ｒ -1 (ｄ 2 /ｄｔ 2 )}＜ρ e (2) (ｔ－ｒ/ｃ)＞です
- 散乱の伝播関数の理論(20)(応用６)
まず ,かつての電子－陽子散乱の散乱振幅を再掲すると,ｓ fi ＝(ｅｅ p /ε 0 ｖ 2 ){ｍ 2 /(ｅ i ｅ f )} 1/2 {ｍ 2 /(ｅ p i ｅ p f )} 1/2 {ｕ~(ｐ f ,ｓ f )(－iγ μ )ｕ(ｐ i ,ｓ i )}{ｕ~(ｐ f ,ｓ f )(－iγ μ )ｕ(ｐ i ,ｓ i )}(－i){(ｐ f －ｐ i ) 2 ＋iε} -1 (2π) 4 δ 4 (ｐ f －ｐ i ＋ｐ f －ｐ i )です
- 定量的地震学５
まず ,表示定理で最も一般的な式(1)をｕ n ( ｘ ,ｔ)＝∫ -∞ ∞ ｄτ∫ v [ｆ p ( ξ ,τ)ｇ np ( ｘ ,ｔ－τ; ξ ,0)]ｄｖ ξ －∫ -∞ ∞ ｄτ∫ s [ｕ i ( ξ ,τ)ｃ ijpq ( ξ )ｎ q {∂ｇ np ( ξ ,τ－ｔ; ｘ ,0)/∂ξ q }－{ｇ np ( ξ ,ｔ－τ; ｘ ,0)ｔ p ( ｕ ( ξ ,τ), ｎ )}]ｄｓ ξ と書き直します
- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
まず ,μ＝ｉなら,[ ａ i (ｘ 0 , ｘ ),ｂ(ｘ 0 , ｙ )] ＝0 によって[ａ i (ｘ),ｂ(ｙ)]＝－∫ｄ 3 ｚｄ(ｙ－ｚ)[ａ i (ｘ),∂ z 0 ｂ(ｚ)]と書けます
- 散乱の伝播関数の理論(1)
まず ,δｓ’＝。ｕ ＋ (∞)－∫ -∞ ∞ 。ｕ － ＋ (ｔ)[{∂/∂ｔ＋(i/ｈ c ) ｈ 1 (ｔ)}ｕ ＋ (ｔ)]ｄｔ－∫ -∞ ∞ ｕ － ＋ (ｔ)[{∂/∂ｔ＋(i/ｈ c ) ｈ 1 (ｔ)}。ｕ ＋ (ｔ)]ｄｔと書けます
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