- 三角関数の極限「（ｓｉｎθ）／θ→１ （θ→０）」とアルキメデス
一方、－π／２＜θ＜０ の場合は、θ＝－ｔ とおけば上と同様
- 電磁波の放射(3)(多重極展開:続き)」
一方 , ａ 2 ( ｒ ,ｔ)＝ {－μ 0 /(4π)} (ｄ/ｄｒ){＜ ｊ e (1) (ｔ－ｒ/ｃ)＞/ｒ}＝ {μ 0 /(4π)} { ｒ -2 ＋ ｃ -1 ｒ -1 (ｄ/ｄｔ) } ＜ ｊ e (1) (ｔ－ｒ/ｃ)＞なので,波。帯ｏ(1/ｒ)に寄与するのは ａ 2 ( ｒ ,ｔ)～ {μ 0 /(4。ｃｒ)} (ｄ/ｄｔ)}＜ ｊ e (1) (ｔ－ｒ/ｃ)＞です
- 定量的地震学３
一方 ,ベッチ(betti)の定理の積分形∫ -∞ ∞ ｄｔ∫ v [ ｕ ( ｘ ,ｔ) ｇ ( ｘ ,τ－ｔ)－ ｖ (τ－ｔ) ｆ ( ｘ ,ｔ)]ｄｖ＝∫ -∞ ∞ ｄｔ∫ s { ｖ ( ｘ ,τ－ｔ) ｔ ( ｕ ( ｘ ,ｔ), ｎ )－ ｕ ( ｘ ,ｔ) ｔ ( ｖ ( ｘ ,τ－ｔ), ｎ )}ｄｓにおいて,ｆ i ( ｘ ,ｔ)＝δ im δ 3 ( ｘ － ξ 1 )δ(ｔ－τ 1 ),ｇ i ( ｘ ,ｔ)＝δ in δ 3 ( ｘ － ξ 2 )δ(ｔ＋τ 2 ),ｕ i ( ｘ ,ｔ)＝ｇ im ( ｘ ,ｔ; ξ 1 ,τ 1 ),ｖ i ( ｘ ,ｔ)＝ｇ in ( ｘ ,ｔ; ξ 2 ,－τ 2 )を代入します
- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
一方 ,[ ａ 0 (ｘ 0 , ｘ ),ｂ(ｘ 0 , ｙ )]＝－iδ 3 ( ｘ － ｙ )ですから,[ａ 0 (ｘ),ｂ(ｙ)]＝－i∫ｄ 3 ｚ∂ z 0 ｄ(ｙ－ｚ)δ 3 ( ｘ － ｚ )＝－i∂ x 0 ｄ(ｙ－ｘ)＝i∂ x 0 ｄ(ｘ－ｙ)です
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
一方 ,。δ(ｘ－ｙ)＝[φ(ｘ),φ(ｙ)]＝＜0|[φ(ｘ),φ(ｙ)]|0＞＝＜0|φ(ｘ)φ(ｙ)|0＞－＜0|φ(ｙ)φ(ｘ)|0＞＝δ ＋ (ｘ－ｙ)－δ － (ｘ－ｙ)です
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