- 定量的地震学5
u n ( x ,t)=∫ -∞ ∞ dτ∫ v [f i ( ξ ,τ)g in ( x ,t-τ; ξ ,0)]dv ξ +∫ -∞ ∞ dτ∫ s [{g in ( ξ ,t-τ; x ,0)t i ( u ( ξ ,τ), n )-u i ( ξ ,τ)c ijkl ( ξ )n j {∂g kn ( ξ ,τ-t; x ,0)/∂ξ l }}ds ξ ..(1) u n ( x ,t)=∫ -∞ ∞ dτ∫ v [f i ( ξ ,τ)g rig in ( x ,t-τ; ξ ,0)]dv ξ -∫ -∞ ∞ dτ∫ s [u i ( ξ ,τ)c ijkl ( ξ )n j {∂g rig kn ( x ,τ-t; ξ ,0)/∂ξ l }]ds ξ ..(2) u n (x,t)=∫ -∞ ∞ dτ∫ v [f i ( ξ ,τ)g free in ( x ,t-τ; ξ ,0)]dv ξ +∫ -∞ ∞ dτ∫ s {g free in ( x ,t-τ; ξ ,0)t i ( u ( ξ ,τ), n )}ds ξ ..(3)です
- プルーム上昇のモデル式(1)
p=。rt /mの両辺の対数微分を取ると,dlnp=di。ρ+dlntですからdlnt=dlnp-dl。ρですが,断熱変化ではp=c 1 ρ γ よりlnp=γl。ρ+lnc 1 が成立するため,dl。ρ=dlnp/γです
- 散乱の伝播関数の理論(1)
u + (t)はu + (-∞)=1なる境界条件を満たす微分方程式ih c {∂u + (t)/∂t}= h 1 (t)u + (t)の解です
- 散乱の伝播関数の理論(2)
t と同様に k の変分定式化の作用は k ' ba =<ψ b (1) h 1 φ a >+<φ b h 1 ψ a (1) >-<ψ b (1) h 1 ψ a (+) >+<ψ b (1) h 1 p{1/(e- h 0 )} h 1 ψ a (+) >で与えられます
|