- 散乱の伝播関数の理論(20)(応用６)
(1/4)σ s1,s2,s1',s2' {ｕ~ α (ｐ 1 ’)(γ μ ) αβ ｕ β (ｐ 1 )}{ｕ~ γ (ｐ 2 ')(γ μ ) γδ ｕ δ (ｐ 2 )}{ｕ~ λ (ｐ 1 )(γ ν ) 。σ ｕ σ (ｐ 2 ')}{ｕ~ ξ (ｐ 2 )(γ ν ) 。η ｕ η (ｐ 1 ')}＝(1/4)(16ｍ 4 ) -1 {( ｐ 1 '＋ｍ) ηα (γ μ ) αβ ( ｐ 1 ＋ｍ) βλ (γ ν ) 。σ ( ｐ 2 '＋ｍ) 。γ (γ μ ) γδ ( ｐ 2 ＋ｍ) 。ξ (γ ν ) 。η }＝(1/4)(16ｍ 4 ) -1 {ｔr( ｐ 1 '＋ｍ)γ μ ( ｐ 1 ＋ｍ)γ ν ( ｐ 2 '＋ｍ)γ μ ( ｐ 2 ＋ｍ)γ ν }です
- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
(なぜなら,ｄ(ｙ－ｘ)＝－ｄ(ｘ－ｙ)です
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
(□＋ｍ 2 )δ(ｘ,ｍ 2 )＝0,(□＋ｍ 2 )δ f (ｘ,ｍ 2 )＝－δ 4 (ｘ)でしたから,□ｄ(ｘ)＝0,□ｄ f (ｘ)＝－δ 4 (ｘ)です
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