- 場の量子論における摂動論(2)
すなわち ,t[φ 1 (t 1 )..φ n (t n )]≡σ σ (sgnσ f )θ(t k1 -t k2 )..θ(t kn-1 -t kn )φ k1 (t k1 )φ k2 (t k2 )..φ kn (t kn )です
- 散乱の伝播関数の理論(20)(応用6)
そこで ,同じように電子-電子散乱の振幅s fi m を与えると,s fi m =(e 2 m 2 /ε 0 v 2 )(e 1 e 2 e 1 'e 2 ') -1/2 [{u~(p 1 ')(-iγ μ )u(p 1 )}{u~(p 2 ')(-iγ μ )u(p 2 )}(-i){(p 1 -p 1 ') 2 +iε} -1 -{u~(p 1 ')(-iγ μ )u(p 2 )}{u~(p 2 ')(-iγ μ )u(p 1 )}(-i){(p 1 -p 2 ') 2 +iε} -1 ](2π) 4 δ 4 (p 1 '+p 2 '-p 1 -p 2 )と書けます
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
そういうわけで ,(x-y) 2 <0 なら[φ(x),φ(y)]=0 ですから,これは理論が相対論的微視的因果律を満たす十分条件になっています
|