- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
そして,b (x)はダランベール方程式□b=0の解なので,運動量表示をb(x)=(2π) -3/2 ∫d 3 p(2| p |) -1/2 {b^( p )exp(-i| p |t+i px )+b^ + ( p )exp(i| p |t-i px )}} =(2π) -3/2 ∫d 4 。θ(p 0
- 散乱の伝播関数の理論(2)
そして ,exp(-i h 0 t/h c )u ± (t)φ a =exp(ie a t/h c )ψ a (±) なる仮定に従う定常状態の族に限定します
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
そして ,。δ(x-y)=[φ(x),φ(y)]ですから,δ(y-x)=-δ(x-y)であり,また,(□+m 2 )φ(x)=0 ですから,(□+m 2 )δ(x)=0 を満たします
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