0 .
○■ 量子化
○■ そう考えると今に始まって事ではない
○■ トランザム中は攻撃を当てられても量子化して無効化できるって聞いてたけど
○■ ＜0|φ(ｘ)φ(ｙ)|0＞,＜0|φ(ｙ)φ(ｘ)|0＞を,それぞれδ ＋ (ｘ－ｙ),δ － (ｘ－ｙ)と書けば,。δ f (ｘ)＝θ(ｘ 0 )δ ＋ (ｘ)＋θ(－ｘ 0 )δ － (ｘ)です
○■ 能や茶や華道は、量子系感情だ
○■ まず ,μ＝ｉなら,[ ａ i (ｘ 0 , ｘ ),ｂ(ｘ 0 , ｙ )] ＝0 によって[ａ i (ｘ),ｂ(ｙ)]＝－∫ｄ 3 ｚｄ(ｙ－ｚ)[ａ i (ｘ),∂ z 0 ｂ(ｚ)]と書けます
○■ そこで[ ａ i (ｘ 0 , ｘ ),∂ 0 ｂ (ｘ 0 , ｙ )]＝－i∂ y i δ 3 ( ｘ － ｙ )を得ます
○■ そこでは補。場ｂ(ｘ)がダランベール方程式□ｂ(ｘ)＝0 を満たすので,キルヒホッフの積分表示がｂ(ｘ)＝∫ｄ 3 ｚ[{∂ｄ(ｘ－ｚ)/∂ｘ 0 }ｂ(ｚ)＋ｄ(ｘ－ｚ)∂ｂ(ｚ)/∂ｚ 0 ]で与えられていました
○■ ,左辺ｂ(ｘ)がｚ 0 に依存しないので,右辺をｚ 0 で偏微分してもゼロのはずです
○■ | x0=y0 ＝－。δ 3 ( ｘ － ｙ ),[φ(ｘ),φ(ｙ)]| x0
○■ ν ＝σ k ∂ k (∂ 0 ａ k )－∇ 2 ａ 0 です
○■ ｚ)－ｄ(ｘ－ｚ)∂ z 0 ｂ(ｚ)}を代入した[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]
○■ )＝{－/(2。)}∫ -∞ ∞ ｄω[exp(－iωτ)(ω＋。ε)
○■ ＋ ( ｐ ’)]＝δ 3 ( ｐ － ｐ ’),ですから,[ｂ^
○■ ａ i (ｘ),∂ z 0 ｂ(ｚ)]と書けます ところが ,∂ μ
○■ 一般的４次元交換関係が[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]＝0,[ａ μ (ｘ),ａ ν
○■ ∂ y i δ 3 ( ｘ － ｙ )です そこで[ ａ
○■ ,積分表示はｂ(ｘ)＝∫ｄ 3 ｚｄ(ｘ－ｚ)∂ z 0 ⇔ ｂ(ｚ)と簡単になります そして,右辺の積分
○■ |ｔ－i ｐｘ )}}＝(2π) -3/2 ∫ｄ 4 。θ(ｐ 0
○■ )＋(1－α)ｅ(ｘ－ｚ)∂ z 0 ⇔ ∂ z μ ｂ(ｚ)]なる表現に基
○■ はないので,ａ μ (ｘ)＝(2π) -3/2 ∫ｄ 3 ｐ(2| ｐ |) -1/2 {
○■ ｚ), ａ μ (ｘ)＝∫ｄ 3 ｚ[ｄ(ｘ－ｚ)∂ z 0 ⇔ ａ μ
○■ )}を代入した[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]＝∫ｄ 3 ｚ{∂ z 0 ｄ(ｘ
○■ 電磁場の共変的量子化 (中西-lautrap理論)の続きです 前回は ,共変ゲ
○■ 展開式はφ(ｘ)＝(2π) -3/2 ∫ｄ 3 ｋ(2ω k ) -1
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| 評価強度 | 可変性 | 記述詳細 | 感情強度 | 描写総量 | 装飾量 |
| 0.032 | 0.133 | 0.532 | 0.048 | 0.502 | 0.279 | | 僅かに強い | 僅かに強い | 僅かに強い | 少し弱い | 少し弱い | 極めて弱い | | total 50221.89999999842 | |
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