- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
しかし ,□ａ μ ＝0 ではないので,ａ μ (ｘ)＝(2π) -3/2 ∫ｄ 3 ｐ(2| ｐ |) -1/2 {ａ μ ^( ｐ )exp(－i| ｐ |ｔ＋i ｐｘ )＋ａ μ ^ ＋ ( ｐ )exp(i| ｐ |ｔ－i ｐｘ )}}＝(2π) -3/2 ∫ｄ 4 。θ(ｐ 0 )δ(ｐ 2 ){ ａ μ ^(ｐ)exp(－iｐｘ)＋ａ μ ^ ＋ (ｐ)exp(iｐｘ)と表現できないのが,この問題のネックなのです
- 散乱の伝播関数の理論(1)
すなわち ,簡単ですが粗い近似:ｕ ＋ (ｔ)＝ｕ － (ｔ)＝1をｓ’＝ｕ ＋ (∞)－∫ -∞ ∞ ｕ － ＋ (ｔ){∂/∂ｔ＋(i/ｈ c ) ｈ 1 (ｔ)}ｕ ＋ (ｔ)ｄｔ,およびｓ^＝1－(i/ｈ c )∫ -∞ ∞ [ｕ － ＋ (ｔ) ｈ 1 (ｔ)＋ ｈ 1 (ｔ)ｕ ＋ (ｔ)]ｄｔ＋(i/ｈ c )∫ -∞ ∞ ｕ － ＋ (ｔ) ｈ 1 (ｔ)ｕ ＋ (ｔ)]ｄｔ＋(i/ｈ c ) 2 ∫ -∞ ∞ ∫ -∞ ∞ ｕ － ＋ (ｔ) ｈ 1 (ｔ)θ(ｔ－ｔ’) ｈ 1 (ｔ’)ｕ ＋ (ｔ’)ｄｔｄｔ’に代入します
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
そこでは補。場ｂ(ｘ)がダランベール方程式□ｂ(ｘ)＝0 を満たすので,キルヒホッフの積分表示がｂ(ｘ)＝∫ｄ 3 ｚ[{∂ｄ(ｘ－ｚ)/∂ｘ 0 }ｂ(ｚ)＋ｄ(ｘ－ｚ)∂ｂ(ｚ)/∂ｚ 0 ]で与えられていました
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