- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
そこで[ ａ i (ｘ 0 , ｘ ),∂ 0 ｂ (ｘ 0 , ｙ )]＝－i∂ y i δ 3 ( ｘ － ｙ )を得ます
- 散乱の伝播関数の理論(1)
したがってｓ＝ 1－(i/ｈ c )∫ -∞ ∞ ｈ 1 (ｔ)ｕ ＋ (ｔ)ｄｔ,ｓ -1 ＝1＋(i/ｈ c )∫ -∞ ∞ ｈ 1 (ｔ)ｕ － (ｔ)ｄｔです
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
そこで ,４次元交換関係[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]にｂ(ｘ)＝∫ｄ 3 ｚ{∂ z 0 ｄ(ｘ－ｚ)ｂ(ｚ)－ｄ(ｘ－ｚ)∂ z 0 ｂ(ｚ)}を代入した[ｂ(ｘ),ｂ(ｙ)]＝∫ｄ 3 ｚ{∂ z 0 ｄ(ｘ－ｚ)[ｂ(ｚ),ｂ(ｙ)]－ｄ(ｘ－ｚ)[∂ z 0 ｂ(ｚ),ｂ(ｙ)]}なる表示で,右辺のｚ 0 は何でもいいのでｚ 0 ＝ｙ 0 とおきます
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