- 電磁場の共変的量子化(3)(中西-Lautrap理論)
まず ,μ＝ｉなら,[ ａ i (ｘ 0 , ｘ ),ｂ(ｘ 0 , ｙ )] ＝0 によって[ａ i (ｘ),ｂ(ｙ)]＝－∫ｄ 3 ｚｄ(ｙ－ｚ)[ａ i (ｘ),∂ z 0 ｂ(ｚ)]と書けます
- 散乱の伝播関数の理論(1)
まず ,δｓ’＝。ｕ ＋ (∞)－∫ -∞ ∞ 。ｕ － ＋ (ｔ)[{∂/∂ｔ＋(i/ｈ c ) ｈ 1 (ｔ)}ｕ ＋ (ｔ)]ｄｔ－∫ -∞ ∞ ｕ － ＋ (ｔ)[{∂/∂ｔ＋(i/ｈ c ) ｈ 1 (ｔ)}。ｕ ＋ (ｔ)]ｄｔと書けます
- 電磁場の共変的量子化(2)(中西理論;不変デルタ関数)
なお ,(□＋ｍ 2 )δ f (ｘ)＝－δ 4 (ｘ)から,δ f (ｘ)のフーリエ変換をδ f (ｘ)≡(2π) -4 ∫ｄ 4 。δ~ f (ｋ)exp(－iｋｘ)と書けば,(ｋ 2 －ｍ 2 )δ~ f (ｋ)＝1となります
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