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○■ 電磁気学
○■ 数理物理学(23) シリーズ相対論の幾何学
○■ 太陽から地球に降り注ぐ ”光＝電磁波”が大気中の空気分子や雲の水滴などによって散乱され光の一部は反射されて宇宙へと引き返していく現象を定量的に評価することを目的として電磁波の散乱を古典的に解析してみます
○■ 「規約なんて読まないから関係ないや」という人もいるでしょうが、実際に規
約が重要な意味を持つ場面もあるでしょうから、完全に無視を決め込むのは難
しいかもしれません
○■ で、電磁気学はガウスの法s……
○■ ただ、私には分からないことが
○■ 電磁気学を勉強してくださいとしか書けない
○■ c ｄｓと書けば,＜| ｓ sc |＞ｄｓ＝{1/(2ｃμ 0 )}|ψ
○■ (cosｘ/ｘ),ｈ l (1) (ｘ)＝(－ｘ) l {(1/ｘ)
○■ l=1 ∞ {ａ m l ｈ l (1) (ｋｒ)ｐ l 1 (co
○■ sc m の展開係数ａ m ,ｂ m に対応するπ sc e の展開係数はａ
○■ れ故,ｒ→ ∞では＜| ｓ sc |＞＝| ｅ sc | 2 | ｂ
○■ す 参考文献：砂川重信著「理論電磁気学」第２版（紀伊国屋書店）
○■ (2ｃμ 0 ｋ 2 ｒ 2 )}(cos 2 φ|ｓ θ | 2 ＋
○■ れば(1/ｔ)∫ 0 t cos 2 (ωｔ)＝1/2(ｔ＝2π/ω)な
○■ ａ ( ｘ ,ｔ) ＝ i ａ ( ｘ )exp(－iωｔ)と書けます ｅ
○■ ,φ)＋ｆ 1 (θ)exp(iｋｒ)co。φ/ｒ,およびπ e (ｒ,θ
○■ )}σ l=1 ∞ (2ｌ＋1)i l-1 /{ｌ(ｌ＋1)}[ iη
○■ 射エネルギーの率は＜| ｓ in |＞＝＜| ｅ × ｂ * |/(2μ
○■ =0 ∞ [ａ l {(ｋｒ) l /(2ｌ＋1)!!}ｐ l (cosθ)
○■ l=0 ∞ ａ l j l (ｋｒ)ｐ l (cosθ)と書けます それ故
○■ l (ｘ)→ sin(ｘ－ｌπ/2)/ｘ(ｘ→∞)です そこで,ｒ→∞
○■ l (ｘ)→－cos(ｘ－ｌπ/2)/ｘです そこで ,π sc
○■ σ l=1 ∞ [ａ m l {ｈ l (1) (ｋｒ)/ｒ＋ｋｈ l
○■ ｓ sc |＞/＜| ｓ in |＞ｄｓ＝|ｆ(θ)| 2 ｄωで与え
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○■ | ｅ × ｂ * |/(2μ 0 )＞で与えられます 今 ,考えている入
○■ ｎ l (ｋｒ)}ｐ l 1 (cosθ)co。φ,およびπ sc e (ｒ
○■ 平面波 exp(iｋｚ)＝exp(iｋｒcosθ)についてはレーリー(rayleigh)の公式と
○■ ＋1)}j l (ｋｒ)ｐ l 1 (cosθ)co。φ,π in e (ｒ,θ
○■ ａ l j l (ｋｒ)＋ｂ l ｎ l (ｋｒ)]ｐ l (cosθ)で与えられることがわ
○■ (1) (ｘ)→(－i) l+1 exp(iｘ)/ｘ,ｈ l (2) (ｘ)
○■ ∇× ａ )}＝( ｅ × ｂ * )/(2μ 0 )となります そこで ,
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| 評価強度 | 可変性 | 記述詳細 | 感情強度 | 描写総量 | 装飾量 |
| 0.021 | 0.101 | 0.594 | 0.016 | 0.570 | 0.318 | | 僅かに強い | 極めて強い | 極めて弱い | 僅かに強い | 極めて弱い | 極めて弱い | | total 42407.00000000071 | |
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